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带电粒子在立体空间中的组合场、叠加场的运动问题,通过受力分析、运动分析,转换视图角度,充分利用分解的思想,分解为直线运动、圆周运动、类平抛运动,再利用每种运动对应的规律进行求解.
常见粒子在立体空间的运动轨迹特点,粒子的运动为一个轴方向的直线运动和垂直轴的平面中的曲线运动,或粒子从一个平面的曲线运动变换到另一个平面的曲线运动.
[例1] (2023·山东济宁市一模)如图所示,真空中的立方体棱长为0.8 m,底面中心处有一点状放射源S,仅在abcO所在平面内向各个方向均匀发射α粒子,所有α粒子的速率均为v=5.0×106 m/s,已知α粒子的比荷为=5.0×107 C/kg,现给立方体内施加竖直向上的匀强磁场,使所有α粒子恰好能束缚在正方形abcO区域内.abfe面放有一个屏,该屏可以沿z轴左右平移.
(1)求匀强磁场的磁感应强度B的大小;
(2)在正方体内再施加竖直向上的匀强电场,要使所有粒子刚好都能从上表面中心P离开,求所加匀强电场的电场强度E的大小(结果用π表示);
(3)若匀强电场的电场强度的大小取第(2)问中的最大值,现让abfe屏向左沿-z方向移动0.2 m,求粒子打在abfe屏上x坐标最大值和最小值时对应点的y轴坐标.
解析:(1)因为所有α粒子恰好束缚在正方形abcO区域内,由几何关系得r=0.2 m,
α粒子在磁场中做匀速圆周运动,有
qvB=m,解得B=0.5 T;
(2)α粒子做圆周运动的周期为
T==8π×10-8 s,
要使所有粒子刚好都能从上表面中心P离开,所用时间一定为周期的整数倍,在竖直方向上由运动学规律得L=·(nT)2,
解得E= V/m(n=1,2,3,…).
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(3)粒子运动的俯视图如图所示,
由图可知,当SP1为直径时,射出粒子的x轴坐标为最大值,此时粒子运动的时间为
t1=T=4π×10-8 s,
此时对应的y轴坐标y1=·t,
解得y1=0.2 m.
由图可知,当与abfe面相切时,射出粒子的x轴坐标为最小值,此时粒子运动的时间为
t2=T=2π×10-8 s,此时对应的y轴坐标为y2=·t,解得y2=0.05 m.
答案:(1)0.5 T
(2) V/m(n=1,2,3,…)
(3)0.2 m 0.05 m
[例2] (2023·聊城二模)如图所示,某粒子分析器由区域Ⅰ、区域Ⅱ和检测器Q组成.两个区域以垂直x轴的平面P为界,其中区域Ⅰ内有沿着z轴正方向的匀强磁场和匀强电场,区域Ⅱ内只有沿着z轴正方向的匀强磁场,电场强度大小为E,两个区域内的磁感应强度大小均为B;当粒子撞击检测器Q时,检测器被撞击的位置会发光.检测器中心O′在z轴上,在检测器所在平面上建立与xOy坐标系平行的坐标系x′O′y′.一质量为m、带电荷量为q的带正电粒子从A点沿x轴正方向以初速度v0射入,若区域Ⅰ内只存在匀强磁场,粒子轨迹圆的圆心恰好是O点,平面P到O点的距离L=,运动过程中粒子所受重力可以忽略不计.
(1)求A点的位置,用坐标(x,y)表示.
(2)若区域Ⅰ只有匀强电场E,当检测器Q置于平面P
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所在位置时,求检测器上发光点的位置,用坐标(x′,y′)表示.
(3)当检测器距O点的距离为d时,求检测器上发光点的位置,用坐标(x′,y′)表示.
解析:(1)由洛伦兹力提供向心力得qv0B=m,
解得R=,故A点的位置为.
(2)粒子做类平抛运动,有L=at,a=,
则横坐标为x′=v0t1,
纵坐标与A点的纵坐标相同,故发光点的位置为.
(3)①当d≤L时,粒子的运动可以分解为沿z轴方向初速度为零的匀加速直线运动和xOy平面内速度为v0的匀速圆周运动,则有d=×t,
解得t2=,
匀速圆周运动由洛伦兹力提供向心力,
则有qv0B=mω2R,解得ω=,
根据几何关系可知,打在检测器上的坐标为
x′=Rsin(ωt2)=sin ,
y′=Rcos(ωt2)=cos ,
检测器上发光点的位置为
.
②当d>L时,在区域 Ⅱ 内粒子的运动可以分解为沿z轴方向的匀速直线运动和xOy平面内速度为v0的匀速圆周运动,刚出区域 Ⅰ 时,粒子的坐标为,粒子沿z轴的速度为v,
则2×=v2,
粒子在区域Ⅱ运动的时间为t3=,
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根据几何关系可知,打在检测器上的坐标为:
x′=Rsin(ωt3)=-sin ,
y′=Rcos(ωt3)=-cos ,
检测器上发光点的位置为
.
答案:(1) (2)
(3)
1.(2023·山东青岛市三模)如图,在空间建立Oxyz三维直角坐标系,其中x轴水平向右,y轴竖直向上,z轴垂直纸面向外,在x=a处平行于yOz平面固定一足够大荧光屏M,在yOz平面左侧空间有方向竖直向下、电场强度为E1的匀强电场;