内容正文:
专题强化十一 碰撞模型的拓展
授课提示:对应学生用书第139页
自主探究
1.“人船模型”示例
如图所示,两个原来静止的物体发生相互作用时,若所受外力的矢量和为零,则动量守恒,在相互作用的过程中,任一时刻两物体的速度大小之比等于质量的反比。这样的问题归为“人船模型”问题。
2.“人船模型”的特点
(1)两物体满足动量守恒定律:m1v1-m2v2=0。
(2)运动特点:人动船动,人静船静,人快船快,人慢船慢,人左船右;人船位移比等于它们质量的反比;人船平均速度(瞬时速度)比等于它们质量的反比,即==。
(3)应用此关系时要注意一个问题:公式v1、v2和x一般都是相对地面而言的。
1.有一只小船停靠在湖边码头,小船又窄又长(重一吨左右)。一位同学想用一个卷尺粗略测定它的质量。他进行了如下操作:首先将船平行于码头自由停泊,轻轻从船尾上船,走到船头停下,而后轻轻下船。用卷尺测出船后退的距离d,然后用卷尺测出船长L。已知他的自身质量为m,水的阻力不计,则船的质量为( )
A. B.
C. D.
解析:设船的质量为m船,人走动的时候船的速度为v,人的速度为v′,人从船头走到船尾用时为t,船的位移为d,人的位移为L-d,所以v=,v′=。以船后退的方向为正方向,根据动量守恒有m船v-mv′=0,可得m船=,小船的质量为m船=,故B正确。
答案:B
2.如图所示,质量为M的小车静止在光滑的水平面上,小车AB段是半径为R的四分之一光滑圆弧轨道,BC段是长为L的水平粗糙轨道,两段轨道相切于B点,一质量为m的滑块在小车上从A点由静止开始沿AB轨道滑下,然后滑入BC轨道,最后恰好停在C点。已知小车质量M=3m,滑块与轨道BC间的动摩擦因数为μ,重力加速度为g。则( )
A.全程滑块水平方向相对地面的位移为R+L
B.全程小车相对地面的位移大小s=(R+L)
C.滑块运动过程中的最大速度vm=
D.μ、L、R三者之间的关系为R=4μL
解析:设全程小车相对地面的位移大小为s,则滑块水平方向相对地面的位移x=R+L-s。取水平向右为正方向,由水平方向动量守恒定律得m-M=0,即m-M=0,结合M=3m,解得s=(R+L),x=(R+L),故A错误,B正确;滑块刚滑到B点时速度最大,取水平向右为正方向,由动量守恒定律和机械能守恒定律分别得0=mvm-Mv,mgR=mvm2+Mv2,联立解得vm=,故C错误;对整个过程,由动量守恒定律得0=(m+M)v′,得v′=0,由能量守恒定律得mgR=μmgL,得R=μL,故D错误。
答案:B
易错警示
“人船模型”问题应注意的三点
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(1)系统由两个物体组成且相互作用前静止,系统总动量为零。
(2)在系统内发生相对运动的过程中至少有一个方向的动量守恒(如水平方向或竖直方向)。
(3)解题时要画出各物体的位移关系草图,找出各长度间的关系,注意两物体的位移是相对同一参考系的位移。
师生互动
模型图示
模型
特点
(1)当子弹和木块的速度相等时木块的速度最大,两者的相对位移(子弹射入木块的深度)最大。
(2)系统的动量守恒,但机械能不守恒,摩擦力与两者相对位移的乘积等于系统减少的机械能。
(3)根据能量守恒,系统损失的动能ΔEk= Ek0,可以看出,子弹的质量m越小,木块的质量M越大,动能损失越多。
(4)该类问题既可以从动量、能量角度求解,也可以从力和运动的角度借助图像求解
[典例] 长为L、质量为M的木块在粗糙的水平面上处于静止状态,有一质量为m的子弹(可视为质点)以水平速度v0击中木块并恰好未穿出。设子弹射入木块的过程时间极短,子弹受到木块的阻力恒定,木块运动的最大距离为x,重力加速度为g,求:
(1)木块与水平面间的动摩擦因数μ;
(2)子弹受到的阻力大小F阻。
[解析] (1)在子弹射入木块过程的极短时间内,子弹和木块组成的系统在水平方向上动量守恒,以水平向右为正方向,则
mv0=(m+M)v共,
在子弹与木块共速到最终停止的过程中,由功能关系得
(M+m)v共2=μ(M+m)gx,
解得μ=。
(2)在子弹射入木块过程的极短时间内,设子弹与木块之间因摩擦产生的热量为Q,
由能量守恒定律得Q=mv02-(M+m)v共2,
又Q=F阻L,
联立解得F阻=。
[答案] (1) (2)
1.如图甲所示,一块长度为L、质量为m的木块静止在光滑水平面上。一颗质量也为m的子弹以水平速度v0射入木块。当子弹刚射穿木块时,木块向前移动的距离为s(图乙)。设子弹穿过木块的过程中受到的阻力恒定不变,子弹可视为质点。则子弹穿过木块的时间为( )
A.(s+L) B.(s+2L)
C.(s+L) D.(L+2s)
解析:子弹穿过木