期末考前必备知识清单01 （选必一）高二物理下学期沪科版

沪科版 知识清单01 选必一 第一部分 动量 一　动量 1．寻找碰撞中的不变量 (1)实验装置 (2)实验原理 两辆小车都放在滑轨上，用一辆运动的小车碰撞一辆静止的小车，碰撞后两辆小车粘在一起运动。小车的速度用滑轨上的数字计时器测量。 (3)记录并处理数据 m1是运动小车的质量，m2是静止小车的质量，v是运动小车碰撞前的速度，v′是碰撞后两辆小车粘在一起的共同速度。 次数 m1/kg m2/kg v/(m·s－1) v′/(m·s－1) 1 0．519 0．519 0．628 0．307 2 0．519 0．718 0．656 0．265 3 0．718 0．519 0．572 0．321 (4)实验结论 碰撞前后两车质量与速度的乘积之和基本不变。 2．动量 (1)定义：物体质量和速度的乘积。 (2)定义式：p＝mv。 (3)单位：千克米每秒，符号是kg·m/s。 (4)方向：动量是矢量，其方向与速度的方向相同。 3．动量的变化量 (1)公式：Δp＝p′－p。 (2)矢量性：动量的变化量是矢量。 二　动量定理 1．冲量 (1)定义：力与力的作用时间的乘积，用字母I表示。 (2)定义式：I＝FΔt。 (3)单位：牛秒，符号是N·s。 (4)意义：反映了力的作用对时间的累积效应。 2．动量定理 (1)内容：物体在一个过程中所受力的冲量等于它在这个过程始末的动量变化量。 (2)表达式：I＝p′－p或F(t′－t)＝mv′－mv。 3．动量定理的应用 根据动量定理可知：如果物体的动量发生的变化是一定的，那么作用时间短，物体受的力就大；作用时间长，物体受的力就小。 三　相互作用的两个物体的动量改变 1．问题情境 如图所示，光滑水平面上，质量分别为m1、m2的物体A、B，沿同一直线向同一方向运动，速度分别为v1和v2且 v2＞v1，碰后A、B的速度分别为v1′、v2′，设A受到B对它的作用力为F1，B受到A对它的作用力为F2，碰撞时间为Δt。 2．利用动量定理、牛顿第三定律推导分析 (1)对物体A应用动量定理有 F1Δt＝m1v1′－m1v1 (2)对物体B应用动量定理有 F2Δt＝m2v2′－m2v2 (3)根据牛顿第三定律知，F1＝－F2， 故有m1v1′－m1v1＝－(m2v2′－m2v2) 即：m1v1′＋m2v2′＝m1v1＋m2v2 3．结论 (1)两个物体碰撞后的动量之和等于碰撞前的动量之和。 (2)两个碰撞的物体在所受外部对它们的作用力的矢量和为0的情况下动量守恒。 四　动量守恒定律 1．系统的内力与外力 (1)系统：由两个(或多个)相互作用的物体构成的整体叫作一个力学系统，简称系统。 (2)内力：系统中物体间的作用力。 (3)外力：系统以外的物体施加给系统内物体的力。 2．动量守恒定律 (1)内容：如果一个系统不受外力，或者所受外力的矢量和为0，这个系统的总动量保持不变。 (2)适用条件：系统不受外力或所受外力的矢量和为0。 3．动量守恒定律的普适性 动量守恒定律的适用范围： (1)低速、宏观物体系统领域。 (2)高速(接近光速)、微观(小到分子、原子的尺度)领域。 4．动量守恒条件的理解 (1)理想守恒条件：系统不受外力作用或所受外力的矢量和为零。 (2)近似守恒条件：系统所受外力的矢量和虽然不为零，但系统的内力远大于外力，如碰撞、爆炸等现象。 (3)某一方向上的守恒条件：系统所受外力的矢量和不为零，但是系统在某一方向上所受外力矢量和为零。 5．系统动量守恒的判定方法 (1)分析研究对象是哪几个物体组成的系统，要分清外力与内力。 (2)研究系统受到的外力的矢量和。 (3)若外力的矢量和为零，则系统动量守恒；若外力在某一方向上矢量合为零，则在该方向上系统动量守恒。 (4)系统动量严格守恒的情况很少，在分析具体问题时要注意把实际过程理想化。 五　实验：验证动量守恒定律 （一）、实验目的 1．验证动量守恒定律。 2．掌握验证动量守恒定律的实验思路和实验方法。 （二）、实验原理 在一维碰撞中，测出相碰撞两物体的质量m1、m2和碰撞前物体的速度v1、v2及碰撞后物体的速度v1′、v2′，求出碰撞前的动量p＝m1v1＋m2v2及碰撞后的动量p′＝m1v1′＋m2v2′，看碰撞前后动量是否守恒。 （三）、实验器材 方案一：研究气垫导轨上滑块碰撞时的动量守恒 气垫导轨、数字计时器、天平、滑块(两个)、重物、弹簧片、细绳、弹性碰撞架、胶布、撞针、橡皮泥。 方案二：研究斜槽末端小球碰撞时的动量守恒 斜槽、小球(两个)、天平、复写纸、白纸、直尺等。 （四）、实验步骤 方案一：研究气垫导轨上滑块碰撞时的动量守恒 1．测量质量：用天平测出两个滑块的质量。 2．安装：正确安装好气垫导轨及有关器材，如图所示。 3．实验：接通电源，进行实验，分别记录两个滑块碰撞前后经过光电门的挡光时间。 4．改变：(1)改变滑块的质量；(2)改变滑块的初速度大小和方向。重复步骤3的实验。 5．结束：整理好实验器材放回原处。 方案二：研究斜槽末端小球碰撞时的动量守恒。 1．测量质量：用天平测出两小球的质量，并选定质量大的小球为入射小球。 2．安装：按照图甲所示安装实验装置。调整固定斜槽使斜槽底端水平。 3．铺纸：白纸在下，复写纸在上且在适当位置铺放好。记下重垂线所指的位置O。 4．找碰前落点：不放被撞小球，每次让入射小球从斜槽上某固定高度处自由滚下，重复10次。用圆规画尽量小的圆把所有的小球落点圈在里面。圆心P就是小球落点的平均位置。 5．找碰后落点：把被撞小球放在斜槽末端，每次让入射小球都从斜槽上步骤4中的固定高度处自由滚下，使它们发生碰撞，重复实验10次。用步骤4的方法，标出碰后入射小球落点的平均位置M和被撞小球落点的平均位置N，如图丙所示。 6．结束：整理好实验器材放回原处。 （五）、数据处理 方案一：研究气垫导轨上滑块碰撞时的动量守恒 1．滑块速度的测量：v＝，式中d为滑块上挡光片的宽度(仪器说明书上给出，也可直接测量)，Δt为数字计时器显示的滑块(挡光片)经过光电门的时间。 2．验证的表达式：m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′。 方案二：研究斜槽末端小球碰撞时的动量守恒 1．测量线段OP、OM、ON的长度。将测量数据填入表中。 2．验证的表达式：m1·OP＝m1·OM＋m2·ON。 （六）、注意事项 1．碰撞的两物体应保证“水平”和“正碰”。 2．若利用方案一进行验证，调整气垫导轨时，应注意利用水平仪确保导轨水平。 3．若利用方案二进行验证： (1)斜槽末端的切线必须水平； (2)选质量较大的小球作为入射小球； (3)入射小球每次都必须从斜槽同一高度由静止释放； (4)实验过程中实验桌、斜槽、记录的白纸的位置要始终保持不变。 六　弹性碰撞和非弹性碰撞 1．弹性碰撞：系统在碰撞前后动能不变的碰撞。 2．非弹性碰撞：系统在碰撞后动能减少的碰撞。 3．碰撞的分类 弹性碰撞 (碰后分离) (1)总动量守恒：m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′； (2)总动能不变：m1v12＋m2v22＝m1v1′2＋m2v2′2 非弹性碰撞 (碰后分离) (1)总动量守恒：m1v1＋m2v2＝m1v1′＋m2v2′； (2)总动能减少：m1v12＋m2v22＝m1v1′2＋m2v2′2＋ΔE损失 完全非弹性 碰撞(碰后 “粘合”) (1)总动量守恒：m1v1＋m2v2＝(m1＋m2)v共； (2)总动能损失最大：m1v12＋m2v22＝(m1＋m2)v共2＋ΔE损失 七　弹性碰撞的实例分析 1．正碰：两个小球相碰，碰撞之前球的运动速度与两球心的连线在同一条直线上，碰撞之后两球的速度仍会沿着这条直线，这种碰撞称为正碰，也叫作对心碰撞或一维碰撞。 2．弹性正碰实例分析 (1)问题情境 如图所示，质量为m1的物体以速度v1与原来静止的质量为m2的物体发生弹性正碰，碰后它们的速度分别为v1′和v2′。 (2)碰撞过程遵循的规律 ①系统动量守恒：m1v1＝m1v1′＋m2v2′。 ②系统没有动能损失：m1v12＝m1v1′2＋m2v2′2。 (3)碰撞后两物体的速度 v1′＝v1，v2′＝v1。 (4)结果分析讨论 ①若m1＝m2，则v1′＝0，v2′＝v1，简记为“质量相等，交换速度”； ②当m1>m2时，v1′>0，v2′>0，且v2′>v1′，当m1≫m2时，v1′＝v1，v2′＝2v1； ③当m1<m2时，v1′<0，v2′>0，当m1≪m2时，v1′＝－v1，v2′＝0。 3．碰撞过程中四个物理量的特点 (1)时间特点：在碰撞现象中，相互作用的时间很短。 (2)作用力特点：在相互作用过程中，相互作用力先是急剧增大，然后急剧减小，平均作用力很大。 (3)动量特点：系统的内力远大于外力，所以系统即使所受外力矢量和不为零，但外力可以忽略，系统的总动量守恒。 (4)能量特点：碰撞过程系统的总动能不增加，即碰撞前总动能Ek≥碰撞后总动能Ek′。 4．处理碰撞问题的三个关键 (1)选取动量守恒的系统：若有三个或更多个物体参与碰撞时，要合理选取所研究的系统。 (2)弄清碰撞的类型：弹性碰撞、完全非弹性碰撞还是其他非弹性碰撞。 (3)弄清碰撞过程中存在的关系：能量转化关系、速度关系等。 八　反冲现象 1．定义：一个静止的物体在内力的作用下分成两部分，一部分向某个方向运动，另一部分向相反方向运动的现象。 2．规律：反冲运动中，系统内力很大，在外力可忽略时，可以用动量守恒定律分析。 3．应用与防止 (1)应用举例：农田、园林的喷灌装置是利用反冲使水从喷口喷出时，一边喷水一边旋转制成的。 (2)防止举例：用枪射击时，由于枪身的反冲会影响射击的准确性，所以用步枪射击时要把枪身抵在肩部，以减少反冲的影响。 九　火箭 1．火箭的工作原理：应用了反冲原理，靠喷出气流的反冲作用而获得巨大的速度。 2．火箭获得的速度Δv (1)推导：在极短时间Δt内喷出燃气的质量为Δm，喷出的燃气相对喷气前火箭的速度为u，喷气后火箭的质量为m，火箭增加的速度为Δv。以喷气前的火箭为参考系。由动量守恒定律可得mΔv＋Δmu＝0，可得Δv＝－ u。 (2)影响Δv的因素：①火箭喷出的燃气的速度u。②火箭喷出物质的质量与火箭本身质量之比。 第二部分 机械振动 一 简谐运动的规律 规律 x=Asin(ωt+φ) 图像 反映同一质点在各个时刻的位移 受力特征 回复力F=-kx，F(或a)的大小与x的大小成正比，方向相反 运动特征 靠近平衡位置时，a、F、x都减小，v增大；远离平衡位置时，a、F、x都增大，v减小 能量特征 振幅越大，能量越大。在运动过程中，动能和势能相互转化，系统的机械能守恒 周期 性特征 质点的位移、回复力、加速度和速度均随时间做周期性变化，变化周期就是简谐运动的周期T；动能和势能也随时间做周期性变化，其变化周期为 对称 性特征 关于平衡位置O对称的两点，加速度的大小、速度的大小、相对平衡位置的位移大小相等；动能、势能相等 【技巧点拨】简谐运动是一种变加速运动，在平衡位置时，速度最大，加速度为零;在最大位移处，速度为零，加速度最大. 二 简谐运动的两种模型 1、对比 模型 弹簧振子 单摆 定义及条件 ①弹簧质量可忽略 ②无摩擦等阻力 ③在弹簧弹性限度内 ①摆线的质量不计且不可伸长，摆球的直径比摆线的长度小得多，摆球可视为质点.单摆是一种理想化模型. ②单摆的振动可看作简谐运动的条件是:最大摆角α<5°. 示意图 平衡位置 弹簧处于原长处（图中O点） 最低点（图中O点） 回复力 弹簧的弹力提供 摆球重力沿与摆线垂直方向的分力，，负号表示回复力F回与位移x的方向相反． 周期 说明 ①弹簧振子的周期与振幅、与水平方向的夹角无关，仅与弹簧的劲度系数k和振子的质量m有关 ①向心力：摆线的拉力和摆球重力沿摆线方向分力的合力充当向心力，. ②当摆球在最高点时，，. ③当摆球在最低点时，，最大，. 2、单摆模型的拓展 支撑面“单摆” 偏角很小时等效为单摆 复合场中的单摆 g0=g±　　　　　　g0=g 斜面上的单摆 g0=gsin θ　　　　　g0=gsin θ 双线摆 等效摆长　　　等效摆长 l=l1sin θ　　　l=l1sin θ+l3 小球在垂直纸面方向摆动 三 简谐运动的图像 1、意义:表示振动物体位移随时间变化的规律 【提分点拨】注意振动图像不是质点的运动轨迹. 2、从图象可获取的信息 （1）振幅A、周期T(或频率f)和初相位φ0(如图所示)． （2）某时刻振动质点离开平衡位置的位移． （3）某时刻质点速度的大小和方向：曲线上各点切线的斜率的大小和正负分别表示各时刻质点的速度大小和方向，速度的方向也可根据下一相邻时刻质点的位移的变化来确定． （4）某时刻质点的回复力和加速度的方向：回复力总是指向平衡位置，回复力和加速度的方向相同． （5）某段时间内质点的位移、回复力、加速度、速度、动能和势能的变化情况． 四 简谐运动、受迫振动和共振的比较 振动 项目 简谐运动 受迫振动 共振 受力情况 受回复力 受驱动力作用 受驱动力作用 振动周期或频率 由系统本身性质决定，即固有周期T0或固有频率 由驱动力的周期或频率决定，即或 或 振动能量 振动系统的机械能不变 由产生驱动力的物体提供 振动物体获得的能量最大 常见例子 弹簧振子或单摆(θ≤5°) 机械工作时底座发生的振动 共振筛、声音的共鸣等 说明 做受迫振动的系统的机械能不守恒,系统与外界时刻进行能量交换 共振曲线 第三部分 机械波 一 机械波的产生及描述 1、产生条件：波源及介质 2、分类： （1）横波：质点振动方向与波的传播方向垂直的波叫横波.横波有凸部（波峰）和凹部（波谷）. （2）纵波：质点振动方向与波的传播方向在同一直线上的波叫纵波.纵波有密部和疏部. 【技巧点拨】气体、液体、固体都能传播纵波，但气体、液体不能传播横波. 3、波长、波速和频率及其关系 （1）波长：两个相邻的且在振动过程中对平衡位置的位移总是相等的质点间的距离叫波长.振动在一个周期里在介质中传播的距离等于一个波长. （2）波速：波的传播速率.机械波的传播速率由介质决定，与波源无关. （3）频率：波的频率始终等于波源的振动频率，与介质无关. （4）三者关系: 二 机械波的特征 1、机械波传播的是振动形式和能量.质点只在各自的平衡位置附近振动，并不随波迁移. 2、介质中每个质点都做受迫振动，介质中各质点的振动周期和频率都与波源的振动周期和频率相同. 3、离波源近的质点带动离波源远的质点依次振动.波传到任意一点，该点的起振方向都和波源的起振方向相同． 4、波源经过一个周期T完成一次全振动，波恰好向前传播一个波长的距离，所以. 5、质点振动时，波形不变． 6、在波的传播方向上，当两质点平衡位置间的距离为时，它们的振动步调总相同；当两质点平衡位置间的距离为时，它们的振动步调总相反． 7、一个周期内，质点完成一次全振动，通过的路程为4A，位移为零 三 波的图像 1、坐标轴：横轴表示各质点的平衡位置，纵轴表示该时刻各质点的位移． 2、意义：表示波的传播方向上，介质中的各个质点在同一时刻相对平衡位置的位移.当波源作简谐运动时，它在介质中形成简谐波，其波动图像为正弦或余弦曲线． 3、图象 4、由波的图像可获取的信息 （1）从图像可以直接读出振幅（注意单位）. （2）从图像可以直接读出波长（注意单位）. （3）可求任一点在该时刻相对平衡位置的位移（包括大小和方向） （4）在波速方向已知（或已知波源方位）时可确定各质点在该时刻的振动方向.⑤可以确定各质点振动的加速度方向（加速度总是指向平衡位置） 5、波的传播方向与质点振动方向的互判 “上下坡”法 沿波的传播方向，“上坡”时质点向下振动，“下坡”时质点向上振动 “同侧”法 波形图上某点表示传播方向和振动方向的箭头在图线同侧 “微平移”法 将波形沿传播方向进行微小的平移，再由对应同一x坐标的两波形曲线上的点来判断振动方向 6、振动图象和波的图象的比较 比较项目 振动图象 波的图象 研究对象 一个质点 波传播方向上的所有质点 研究内容 某质点位移随时间的变化规律 某时刻所有质点在空间分布的规律 图象 正弦曲线 正弦曲线 横坐标 表示时间 表示各质点的平衡位置 物理意义 某质点在各时刻的位移 某时刻各质点的位移 振动方向的判断 (看下一时刻的位移) (将波沿传播方向平移) Δt后的图形 随时间推移，图象延续，但已有形状不变 随时间推移，图象沿波的传播方向平移，原有波形做周期性变化 联系 ①纵坐标均表示质点的位移 ②纵坐标的最大值均表示振幅 ③波在传播过程中，各质点都在各自的平衡位置附近振动，每一个质点都有自己的振动图象 四 机械波的传播、衍射、叠加、干涉和多普勒效应 1、波的衍射：波在传播过程中偏离直线传播，绕过障碍物的现象.衍射现象总是存在的，只有明显与不明显的差异.波发生明显衍射现象的条件是:障碍物（或小孔）的尺寸比波的波长小或能够与波长差不多. 【提分点拨】波的衍射的三点注意 ①并非只有缝、孔或障碍物很小时才会发生明显的衍射现象，明显衍射的条件是缝、孔或障碍物的尺寸与波长相比更小或相差不多． ②任何波都能发生衍射现象，衍射不需要条件． ③发生明显的衍射现象需要一定的条件． 2、波的叠加：几列波相遇时，每列波能够保持各自的状态继续传播而不互相干扰，只是在重叠的区域里，任一质点的总位移等于各列波分别引起的位移的矢量和 3、波的独立性原理：两列波相遇前、相遇过程中、相遇后，各自的运动状态不发生任何变化. 4、波的干涉：频率相同的两列波叠加，某些区域的振动加强，某些区域的振动减弱，并且振动加强和振动减弱的区域相互间隔的现象 （1）产生稳定干涉现象的条件：两列波的频率相同，振动情况稳定. （2）加强或减弱点判断 ①当两相干波源振动步调一致时 若Δr=nλ(n=0,1,2,…),则振动加强; 若Δr=(2n+1)(n=0,1,2,…),则振动减弱. ②当两相干波源振动步调相反时 若Δr=(2n+1)(n=0,1,2,…),则振动加强; 若Δr=nλ(n=0,1,2,…),则振动减弱. 5、多普勒效应的规律:当波源与观察者相互靠近时，观察者接收到的频率增加;当波源与观察者相互远离时，观察者接收到的频率变小。 （1）应用:测速仪、彩超 第四部分 光 一 光的折射与折射率 1. 光的折射：光由一种介质射入另一种介质时，在两种介质的界面上将发生光的传播方向改变的现象叫光的折射. 2.光的折射定律 1）内容：折射光线与入射光线、法线处在同一平面内，折射光线与入射光线分别位于法线的两侧；入射角的正弦与折射角的正弦成正比. 2）表达式：（为比例常数）. 3. 折射率：光从真空射入某种介质时，入射角的正弦与折射角的正弦之比，叫做这种介质的折射率，折射率用n表示，即. 【提分点拨】折射率的理解 1）折射率与介质和光的频率有关，与入射角的大小无关。 2）光密介质指折射率较大的介质，而不是指密度大的介质。 3）同一种介质中，频率越高的光折射率越大，传播速度越小。 4. 光路的可逆性：在光的折射现象中，光路是可逆的．如果让光线逆着原来的折射光线射到界面上，光线就会逆着原来的入射光线发生折射． 二 全反射与临界角 1. 全反射: 光从光密介质射入光疏介质，或光从介质射入真空（或空气）时，当入射角增大到某一角度，使折射角达到90°时，折射光线完全消失，只剩下反射光线，这种现象叫做全反射. 2. 全反射的条件 1）光从光密介质射入光疏介质，或光从介质射入真空（或空气）. 2）入射角大于或等于临界角 3. 临界角:折射角等于90°时的入射角叫临界角，用C表示 三 平行玻璃砖、三棱镜和圆柱体(球)对光路的控制特点 平行玻璃砖 三棱镜 圆柱体(球) 结构 玻璃砖上下表面是平行的 横截面为三角形的三棱镜 横截面是圆 对光线的作用 通过平行玻璃砖的光线不改变传播方向，但要发生侧移 通过三棱镜的光线经两次折射后，出射光线向棱镜底面偏折 圆界面的法线是过圆心的直线，光线经过两次折射后向圆心偏折 应用 测定玻璃的折射率 全反射棱镜，改变光的传播方向 改变光的传播方向 四 光的衍射 1、定义：光通过很小的孔、缝或障碍物时，会在屏上出现明暗相间的条纹，且中央条纹很亮，越向边缘越暗。 2、规律 1）各种不同形状的障碍物都能使光发生衍射。 2）发生明显衍射的条件是：障碍物（或孔）的尺寸可以跟波长相比，甚至比波长还小。（当障碍物或孔的尺寸小于0.5mm时，有明显衍射现象。） 3）在发生明显衍射的条件下当窄缝变窄时亮斑的范围变大条纹间距离变大，而亮度变暗。 【提分点拨】 1）衍射是波的特征,波长越长,衍射现象越明显.在任何情况下都可以发生衍射现象,只是明显与不明显的差别. 2）衍射现象说明“光沿直线传播”只是一种特殊情况,只有在光的波长比障碍物小得多时,光才可以看作是沿直线传播的 3、泊松亮斑 1）定义：当单色光照射在直径恰当的小圆板或圆珠时，会在之后的光屏上出现环状的互为同心圆的衍射条纹，并且在所有同心圆的圆心处会出现一个极小的亮斑，这个亮斑就被称为泊松亮斑 2）产生原因：是由于光的衍射 五 光的干涉 1. 定义：在两列光波叠加的区域，某些区域相互加强，出现亮条纹，某些区域相互减弱，出现暗条纹，且加强区域和减弱区域相互间隔的现象． 2. 光的干涉的条件：两束光的频率相同、相位差恒定 3. 双缝干涉图样特点：单色光照射时，形成明暗相间的等间距的干涉条纹；白光照射时，中央为白色亮条纹，其余为彩色条纹． 4. 干涉区域内产生的亮、暗纹 条纹间距：，对同一双缝干涉装置，光的波长越长，干涉条纹的间距越大． ①亮纹：屏上某点到双缝的光程差等于波长的整数倍，即δ= nλ（n=0，1，2，……） ②暗纹：屏上某点到双缝的光程差等于半波长的奇数倍，即（n=0，1，2，……） 【技巧点拨】 相邻亮纹（暗纹）间的距离。用此公式可以测定单色光的波长。用白光作双缝干涉实验时，由于白光内各种色光的波长不同，干涉条纹间距不同，所以屏的中央是白色亮纹，两边出现彩色条纹。 5. 薄膜干涉 1)现象：如图所示，竖直的肥皂薄膜，由于重力的作用，形成上薄下厚的楔形．光照射到薄膜上时，从膜的前表面和后表面分别反射回来，形成两列频率相同的光波，相叠加，形成明暗相间的条纹． 2）应用： ①检查精密零件的表面是否平整 若被检查平面平整则干涉图样是等间距明暗相间的平行直条纹.若某处凹下,则对应亮(暗)条纹提前出现,如图甲所示;若某处凸起,则对应亮(暗)条纹延后出现, ②增透膜：在光学元件的表面镀一层特定厚度的薄膜，增加光的透射或者反射 六 光的偏振 1. 自然光：包含着在垂直于传播方向上沿一切方向振动的光，而且沿着各个方向振动的光波的强度都相同． 2. 偏振光：在垂直于光的传播方向的平面上，只沿着某个特定的方向振动的光． 3. 偏振光的形成 1）让自然光通过偏振片形成偏振光． 2）让自然光在两种介质界面发生反射和折射，反射光和折射光可以成为部分偏振光或完全偏振光． 4. 偏振光的应用：加偏振滤光片的照相机镜头、液晶显示器、立体电影、消除车灯眩光等． 【技巧点拨】 光的偏振现象说明光是一种横波 七 几种光学现象的对比 1. 光的干涉现象：双缝干涉、薄膜干涉(油膜、空气膜、增透膜、牛顿环)； 2. 光的衍射现象：单缝衍射、圆孔衍射、光栅衍射、圆盘衍射(泊松亮斑). 3.单缝衍射与双缝干涉的比较 单缝衍射 双缝干涉 不 同 点 条纹宽度 条纹宽度不等，中央最宽 条纹宽度相等 条纹间距 各相邻条纹间距不等 各相邻条纹等间距 亮度情况 中央条纹最亮，两边变暗 条纹清晰，亮度基本相同 相同点 干涉、衍射都是波特有的现象，属于波的叠加；干涉、衍射都有明暗相间的条纹 【提分点拨】 光的干涉和衍射都属于光的叠加，从本质上看，干涉条纹和衍射条纹的形成有相似的原理，都可认为是从单缝通过两列或多列频率相同的光波，在屏上叠加形成的． 4. 各种色光的比较 颜色 红橙黄绿蓝靛紫 频率 低→高 同一介质中的折射率 小→大 同一介质中的速度 大→小 波长 大→小 通过棱镜的偏折角 小→大 临界角 大→小 双缝干涉时的条纹间距 大→小 10 / 20 学科网（北京）股份有限公司 $