内容正文:
书
动量定理告诉我们“物体所受力的冲量等于物体动
量的变化量”,它指出了受力与动量变化(不是动量)之
间的大小和方向关系.因而利用动量定理解题时只需考
虑所受合力、合力的冲量以及初、末状态的动量,而对运
动细节不作要求,各种解题中均有广泛应用.
一、对全系统应用动量定理
动量定理的研究对象既可以是单个物体,也可以是
系统.动量定理对系统来说,内力不会改变系统的动量,
即系统所受外力的冲量等于系统动量的变化.这就是系
统的动量定理.
例1.质量为m的木块下面用细线系
一质量为M的铁块,一起浸没在水中从静
止开始以加速度a匀加速下沉,如图1所
示,经时间t1后细线断裂,又经时间 t2后
木块停止下沉,此时铁块还未沉底,求木
块停止下沉时铁块的速度.
解析:取木块和铁块作为整体,细绳
断开前后,系统受到的合力没有变化(浮力、重力都没有
变化),即系统受到的合力没有变化.
求得合力F合 =(M+m)a
整体在全过程中由动量定理F合(t1+t2)=(Mv+
m×0)-0
求得v=
(M+m)a(t1+t2)
M .
警示:当铁块沉到水底后静止(受池底支持力)或
木块露出水面(浮力减小)后,受到的合力都发生了改
变,上述方法就不再适用.
二、对全过程使用动量定理
实际生活中,各力可以同时作用,也可以先后作用.
对全程使用动量定理时,无论各力是否同时作用,都不
用管运动的细节.
例2.光滑水平面上停
着一只木球和载人小车,木
球质量为m,人和车的总质
量为M,已知M∶m=16∶1,
人以速度v0沿水平面将木球推向正前方的固定挡板,木
球被挡板弹回,人接住球后再以同样的对地速度将球推
向挡板,设木球与挡板相碰时无动能损失,则人经过多
少次推球后才不能接到小球.
解析:将球、载人小车等看成一个系统,设向左为正
方向.则球与墙每碰一次,墙对小球的冲量 I0 =mv0-
(-mv0)=2mv0
设人经过n次推球后(此时人车速度大小为v)才不
能接到小球,则v≥v0
对整体由动量定理nI0 =(Mv+mv0)-0
联立求得n≥
M
m +1
2 =8.5
结合实际知:当人经过9次推球后才不能接到小球.
三、对持续作用的流体应用动量定理
动量定理的研究对象通常是质量一定的物体,对于
这种对象明确,运动过程清晰的问题,求解一般来说比
较方便.但对于日常生活中常涉及的流体的持续作用问
题,用常规方法却无法解决.
对于流体的持续作用问题,常用的方法是要选取恰当
的研究对象和建立正确的物理模型(一般方法是建立柱体
微元模型),将流体的持续作用问题转化为单体模型,从而
将复杂的实际问题转化为熟悉的情景应用动量定理求解.
例3.有一种采煤方法是用高压水流将煤层击碎而
将煤采下,今有一采煤高压水枪,设水枪喷水口横截面
积S,由枪口喷出的高压水流流速为v,设水的密度为ρ,
水流垂直射向煤层并原速返回,求煤层表面可能受到的
最大平均冲击力.
解析:设煤层对水的平均冲击力为F(并规定F的方
向为正方向),设时间Δt内射到煤层上的水质量为m,则
m=ρSv·Δt
对Δt内射到煤层上的水由动量定理F·Δt=mv2-
mv1,即F·Δt=ρSv
2·Δt-(-ρSv2·Δt)
求得F=2ρSv2
由牛顿第三定律得:煤层受到水的平均冲击力为
2ρSv2.
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编者按:为了进一步探究物体的相互作用遵
循的规律,引入动量和动量守恒定律等知识.动量
守恒定律是自然界中的基本守恒定律之一,在我
们直接经验不熟悉的高速(接近光速)、微观(小到
到分子、原子的尺度)领域,牛顿运动定律不再适
用,而动量守恒定律仍然适用.
§1.1动量
预习题纲
1.了解生产、生活中的碰撞现象.
2.经历猜想和寻求两物体碰撞前后会有什么物理
量不变的过程,领会实验的基本思想.
3.学习动量的概念、动量的变化的计算.
课本预习
一、实验:寻求碰撞中的不变量
两辆小车都放在滑轨上,用一辆运动的小车碰撞一
辆静止的小车.小车的速度用滑轨上的 测
量.从实验的数据可以看出,两辆小车碰撞前后,动能之
和 ,但是 之和基本 .
二、动量
物理学中把 和 的乘积定义为物体
的动量.
表达式:p= .
单位: ,符号为 ,读作: .
方向:动量是矢量,它的方向与 相同.
动量的变化量:若运动物体在某一过程的始、末动
量分别为p和p′,则称Δp= 为物体在该过程中
的动量变化量.
方向:Δp是矢量,其方向与
的方向相同.
问题思考
1.如图1所示,运动员挥拍将质量为m的网球击出.
如果网球被拍子击打前、后瞬间速度的大小均为v,请思
考:网球动量的变化量是零吗?
2.如图2所示,足够长的传