内容正文:
一 理想气体状态方程及应用
在电视上同学们或许看到过有人乘坐热气球在蓝天翱翔的画面,燃烧器时而喷出熊熊烈焰,巨大的气球缓慢上升。如果有朝一日你乘坐热气球在蓝天旅行探险,那将是一件有趣而刺激的事情。热气球为什么能升空?请探究其中的原理。
提示: 以热气球及其中所含空气整体为研究对象,受重力及周围空气的浮力作用,当燃烧器喷出火焰时,将气球内空气加热,温度升高,但气体压强始终等于外界大气压强,可认为是不变的。由状态方程=恒量知,p一定,T增大,则V增大,于是气球内热空气体积膨胀,从下面漏出,使气球内所含空气的质量减小,热气球整体的重力减小,当空气的浮力大于重力时,热气球便会上升。
1.理想气体
(1)理解:理想气体是对实际气体的一种科学抽象,就像质点、点电荷模型一样,是一种理想模型,实际并不存在。
(2)特点
①严格遵守气体实验定律及理想气体状态方程。
②理想气体分子本身的大小与分子间的距离相比可忽略不计,分子不占空间,可视为质点。
③理想气体分子除碰撞外,无相互作用的引力和斥力。
④理想气体分子无分子势能,内能等于所有分子热运动的动能之和,只和温度有关。
2.理想气体状态方程
(1)对理想气体状态方程=C的理解
①方程中各物理量:温度T必须是热力学温度,公式两边中压强p和体积V单位必须统一,但不一定是国际单位制中的单位。公式中常量C仅由气体的种类和质量决定,与状态参量(p、V、T)无关。
②成立条件:一定质量的理想气体。
(2)理想气体状态方程与气体实验定律
=
(2022·重庆育才中学高三期中)如图所示,一粗细均匀的U形管竖直放置,A侧上端封闭,B侧上端与大气相通,下端开口处开关K关闭,A侧空气柱的长度为L=10.0 cm,温度为27 ℃;B侧水银面比A侧的高h=4.0 cm。已知大气压强p0=76.0 cmHg,T=t+273 K。为了使A、B两侧的水银面等高,可以用以下两种方法:
(1)在开关关闭的情况下,改变A侧气体的温度,使A、B两侧的水银面等高,求此时A侧气体的温度;
(2)在温度不变的条件下,将开关K打开,从U形管中放出部分水银,使A、B两侧的水银面等高,再闭合开关K。求U形管中放出水银的长度。(结果保留一位小数)
解析: (1)初始状态:气体压强为p1=p0+4 cmHg=76 cmHg+4 cmHg=80 cmHg,气柱长度L=10 cm,T1=(27+273) K=300 K
等高后:p2=76 cmHg,L′=8 cm
由理想气体状态方程得=,=代入数据解得T2=228 K。
(2)温度不变,则p1V1=p3V3,即p1LS=p0L3S,得L3≈10.526 cm
所以流出水银长度ΔL=4 cm+0.526 cm+0.526 cm≈5.1 cm。
答案: (1)228 K (2)5.1 cm
学生用书第30页
针对练. 如图所示,一水平放置的汽缸左端开孔,汽缸内壁的长度为2L,一活塞只能在汽缸内运动,其右边密闭有一定质量的理想气体,不计活塞厚度和所有摩擦,活塞和汽缸均绝热。开始时活塞离汽缸右端的距离为L,外界大气压为1.0×105 Pa,温度为27 ℃,现用电热丝对密闭气体缓慢加热,T=t+273 K,求:
(1)当加热到227 ℃时,活塞离汽缸右端的距离;
(2)当加热到527 ℃时,汽缸内密闭气体的压强。
解析: (1)对密闭气体加热,活塞向左运动的过程中,气体做等压变化。设汽缸横截面积为S,活塞恰运动到汽缸左端时气体温度为t ℃,
则T1=(27+273) K=300 K,V1=LS;T=(t+273) K,V=2LS
由盖—吕萨克定律得=
解得t=327 ℃
故当加热到227 ℃时,活塞没有运动到汽缸左端处,设此时活塞离汽缸右端距离为x,则密闭气体的温度
T2=500 K,体积V2=xS
由盖—吕萨克定律得=
解得x=L。
(2)当加热到527 ℃时,活塞已运动到汽缸左端处,设此时密闭气体的压强为p3,则T3=800 K,V3=2LS
由理想气体状态方程得=
解得p3≈1.33×105 Pa(或×105 Pa)。
答案: (1)L (2)1.33×105Pa(或×105 Pa)
二 气体实验定律的微观解释
自行车的轮胎没气后会变瘪,用打气筒向里打气,打进去的气越多,轮胎会越“硬”。
(1)你怎样用分子动理论的观点来解释这种现象?
(2)微观上气体的压强与什么因素有关?
提示: (1)轮胎的容积不发生变化,随着气体不断地打入,轮胎内气体分子的密集程度不断增大,故气体压强不断增大,轮胎会越来越“硬”。
(2)分子的数密度和分子的平均动能。
1.玻意耳定律
(1)宏观表现:一定质量的某种理想气体,在温度保持不变时,体积减小,压强增大;体积增大,压强减小。
(2)微观解释:温度不变,分子的平均动能不变。