内容正文:
第4节 单摆
[学习目标要求] 1.通过生活实例,理解单摆模型,并分析单摆的回复力。2.通过对单摆模型的分析,掌握单摆做简谐运动的条件。3.通过实验探究,掌握单摆的周期与摆长的定量关系。4.理解并掌握单摆的周期公式,并能够利用周期公式分析和计算相关问题。
单摆的回复力
1.单摆
将一小球用细线悬挂起来,如果细线的长度不可改变,细线的质量与小球相比可以忽略,小球的直径与细线的长度相比也可以忽略,这样的装置就叫作单摆。单摆是实际摆的理想化模型。
2.单摆的回复力
(1)来源:摆球的重力沿圆弧切线方向的分力充当回复力。
(2)特点:若摆球质量为m、单摆摆长为l,摆球偏离平衡位置的位移为x,在摆角很小时,单摆的回复力为F=-x。
3.单摆的运动规律
单摆在摆角很小的情况下做简谐运动。
[判一判]
(1)单摆运动的回复力是重力和摆线拉力的合力。(×)
(2)单摆经过平衡位置时受到的合力为零。(×)
(3)制作单摆的摆球越大越好。(×)
(4)单摆回复力的方向总是指向平衡位置。(√)
单摆的周期
1.影响周期的因素
(1)单摆做简谐运动的周期与摆长有关,摆长越长,周期越大。
(2)单摆的周期与摆球质量和振幅无关。
2.探究单摆的周期与摆长之间的关系
(1)周期的测量:用停表测出单摆N(30~50)次全振动的时间t,利用T=计算它的周期。
(2)摆长的测量:用刻度尺测出细线长度l0,用游标卡尺测出小球直径D,利用l=l0+求出摆长。
(3)数据处理:改变摆长,测量不同摆长及对应周期,作出T-l,T-l2或T- 图像,得出结论。
3.周期公式
荷兰物理学家惠更斯发现单摆做简谐运动的周期T与摆长l的二次方根成正比,与重力加速度g的二次方根成反比,即T=2π。
[练一练]
一个单摆做简谐运动的周期为 T,如果将其摆长增加为原来的2倍,振幅变为原来的二分之一,则其周期变为( )
A.T B.
C.T D.2T
解析:C 根据T=2π 可知,单摆的周期与振幅无关,将其摆长增加为原来的2倍,则T′=2π =T,选项C正确。
学习任务一 单摆的回复力及运动规律
[导学探究]
如图所示的钟摆是单摆模型的具体应用,我们知道当摆角很小时,单摆的运动可看成简谐运动,结合简谐运动的知识,请思考以下问题:
(1)小球和细线构成一个做简谐运动的单摆,运动过程中小球受到几个力的作用?什么力充当了小球振动的回复力?
(2)摆球经过平衡位置时,合外力是否为零?摆球到达最大位移处,v=0,加速度是否等于0?
提示:(1)小球受两个力的作用:重力和细线的拉力。重力沿圆弧切线方向的分力G1=mgsin θ提供了使摆球振动的回复力,如图所示。
(2)单摆摆动至平衡位置不是平衡状态,有向心力和向心加速度,回复力为零,合外力不为零。最大位移处速度等于零,但不是静止状态。一般单摆回复力不是摆球所受合外力,而是重力沿圆弧切线方向的分力,所以加速度不一定等于零。
[思维深化]
1.单摆是理想化模型
(1)忽略在摆动过程中所受到的阻力。
(2)摆球可视为质点。
(3)摆线细且不可伸长,摆线的质量不计。
(4)有固定的悬点。
2.单摆的回复力
(1)单摆受力:如图所示,摆球受细线拉力和重力作用,即Fn=F′-mgcos θ。
(2)向心力来源:细线拉力和重力沿径向的分力的合力。
(3)回复力来源:重力沿圆弧切线方向的分力F=mgsin θ提供了使摆球振动的回复力。
3.单摆做简谐运动的推证
在θ很小时(理论值为θ<5°),sin θ≈θ≈,G1=G sin θ=x,G1方向与摆球位移方向相反,所以有回复力F回=-x=-kx。因此,在摆角θ很小时,单摆做简谐运动。
关于单摆,下列说法中正确的是( )
A.单摆摆球的回复力指向平衡位置
B.摆球经过平衡位置时加速度为零
C.摆球运动到平衡位置时,所受合力等于零
D.摆角很小时,摆球所受合力的大小跟摆球相对平衡位置的位移大小成正比
解析:A 根据回复力的特点可知摆球受到的回复力方向总是指向平衡位置,故A正确;摆球经过平衡位置时,由于做圆周运动,故存在向心加速度,故B错误;摆球运动到平衡位置时,回复力等于零,但合力不为零,故C错误;摆角很小时,摆球所受回复力的大小跟摆球相对平衡位置的位移大小成正比,而不是合力的大小跟摆球相对平衡位置的位移大小成正比,故D错误。
对于单摆的两点说明
(1)所谓平衡位置,是指摆球静止时,摆线拉力与小球所受重力平衡的位置,并不是指摆动过程中的受力平衡位置。实际上,在摆动过程中,摆球受力不可能平衡。
(2)回复力是由摆球受到的重力沿圆弧切线方向的分力F=mg sin θ提供的,不可误认为回复力是重力G与摆线拉力FT的合力。
[针对训练]
1.关于单摆摆球在运动过程中的受力,下列结论中正确的是( )
A